Uncertainty Principle

2019. 3. 25. 10:33물리학 이론/양자역학

최근에 양자화학을 공부할 일이 생겼는데 무려 불확정성 원리가 연습문제로 나왔다. 관련 개념을 정리해 둘 필요가 있겠다 싶어 적어둔다. 수학적으로 엄밀한 내용 이외에는 전부 나의 주관이므로 받아들이지 않는 것을 권장한다.


Expectation value와 Uncertainty


양자역학에서 observable \(A\)를 '측정'한다는 것은, 실제로는 현재 상태 \(\left|\psi\right>\)에 \(A\)를 작용시켰을 때 그 고유값(eigenvalue)을 보게 되는 것이다.

일반적으로, 임의의 상태 \(\left|\psi\right>\)에서 \(A\)를 관측한 기댓값(expectational value) \(\left<A\right>_{\psi}\)는 \(\left<A\right>_{\psi} := \left<\psi|A|\psi\right>\)로 정의된다.


이 정의를 납득해 보자.

\(\left|\psi\right>\)가 \(A\)의 eigenket인 경우에는 \(A\left|\psi\right> = a_{\psi}\left|\psi\right>\)가 성립하기 때문에 관측치는 무조건 \(a_{\psi}\)로 결정되어 버린다. 이 경우 \(\left<A \right>_{\psi}\)는 자명히 \(a_{\psi}\)가 된다.


하지만 일반적으로 \(\left|\psi\right>\)가 \(A\)의 eigenket이 아닌 경우, \(A\)의 eigenket \(\{\phi_{i}\}\)에 대해 \(\displaystyle \left|\psi\right> = \sum_{i} \left<\phi_{i} | \psi \right>\left| \phi_{i} \right>\)와 같이 표현되고, \(\left<\psi|A|\psi\right>\)는 \(\displaystyle \left<A\right> = a_{i} \left|\left<\phi_{i}|\psi\right>\right|^{2}\)으로 계산된다. 확률 분포 해석을 도입하면, 결국 \(\left< A \right>\)는 각각의 고유값 \(a_{i}\)가 \(\left|\left<\phi_{i}|\psi\right>\right|^{2}\)의 확률로 관측될 때의 기댓값이 된다. 음... 끄덕거릴 만 하다.


확률분포가 있고, 기댓값을 만들었으니 분산도 만드는 것이 자연스럽다.

$$ \sigma_{A}^{2} = \left< (A - \left<A\right>)^{2} \right>$$

로 정의할 수 있으며, 우리가 '불확정성'이라고 부르는 개념이 바로 이것이다.


Commutativity


두 연산자 \(A, B\)가 commute한 경우; \([A,B] := AB - BA = 0\)이 되는 경우 중요한 성질이 생기는데,  \(A,B\)는 common eigenspace를 가진다는 것이다. 즉 \(A\left|\psi\right> = a\left|\psi\right>\), \(B\left|\psi\right> = b\left|\psi\right>\)인 \(\psi\)가 존재한다.

역도 성립하기 때문에, \(A,B\)가 commute하지 않는 경우에는 common eigenvector가 존재하지 않는다.


\(A,B\)가 commute한다고 해서 반드시 \(\sigma_{A} = \sigma_{B} = 0\)이 되는 것은 아니다. 하지만 \(\left|\psi\right>\)를 '마침' common eigenvector 중 하나로 잡아준다면 \(\sigma_{A} = \sigma_{B} = 0\)이 되고, 당연히 \(\sigma_{A}\sigma_{B} = 0\)이다.


하지만 \(A,B\)가 commute하지 않는다면? \(\sigma_{A} = 0\)이 되려면 \(\left|\psi\right>\)가 \(A\)의 eigenstate여야 하는데, 이때 \(\left|\psi\right>\)는 절대 \(B\)의 eigenket이 아니므로 \(\sigma_{B} \neq 0\)이다. 아하!


이러한 ansatz를 수학적으로 엄밀하게 부등식으로 표현한 것이 불확정성 원리, 즉 Uncertainty principle이다.


Derivation of Uncertainty principle


원론적인 설명은 위에서 끝났다. 이제부터는 깡수학이다.

현재 상태를 \(\left|\psi\right>\)라고 하고, 두 Hermitian operator \(A,B\)가 commute하지 않는다고 하자.


Lemma 1. (Cauchy - Schwarz) 

임의의 well - behaved function \(f,g\)에 대해,

$$ \left<f | f \right> \left<g | g \right> \ge \left| \left<f | g\right> \right|^{2}$$


\(\left|f\right> := (A-\left<A\right>)\left|\psi\right>\), \(\left|g\right> := (B-\left<B\right>)\left|\psi\right>\)로 정의하자.


\(A-\left<A\right>,B-\left<B\right>\)도 자명히 hermitian이므로 \(\left<f | f \right> = \sigma_{A}^{2}\), \(\left<g | g \right> = \sigma_{B}^{2}\)이 된다. 이제 우변을 열심히 조지면 된다.


Lemma 2.

복소수 \(z\)에 대해,

$$ z^{*}z = |z|^{2} \ge \text{Im}(z)^{2} = -\frac{1}{4}(z-z^{*})^{2} $$


그래서 우변을 \(\displaystyle\left| \left<f | g\right> \right|^{2} \ge -\frac{1}{4}\left( \left<f | g\right> - \left<g | f\right>\right)^{2}\)로 끌어내릴 수 있다. 여기서 계산을 때리자.


\(\displaystyle \left<f | g\right> = \left<\psi|AB-B\left<A\right>-A\left<B\right>+\left<A\right>\left<B\right>|\psi\right> = \left<AB\right> - \left<A\right>\left<B\right> ( = Cov(A,B))\)

\(\displaystyle \left<g | f\right> = Cov(B,a) = \left<BA\right> - \left<A\right>\left<B\right>\) 

*\(\left<A\right>\)는 그냥 실수니까 당연히 commute이다.

**\(AB, BA, [A,B]\)는 hermitian이 아니기 때문에, 엄밀히 말해 \(\left<AB\right>\)라는 표현은 사용하면 안된다. 수식적으로만 받아들이자.


\(\displaystyle \therefore -\frac{1}{4}\left( \left<f | g\right> - \left<g | f\right>\right)^{2} = -\frac{1}{4}\left<AB-BA\right>^{2} = -\frac{1}{4}\left<[A,B]\right>^{2}\)


Lemma 3.

\(A,B\)가 Hermitian일 때, \([A,B]\)는 anti - Hermitian이다. 즉, \([A,B] + [A,B]^{\dagger} = 0\)이다.


pf) \((AB-BA)^{\dagger} = (AB)^{\dagger} - (BA)^{\dagger} = B^{\dagger}A^{\dagger} - A^{\dagger}B^{\dagger} = BA - AB = -(AB-BA)_{\blacksquare}\)


Lemma 3에 의해 \(\left<[A,B]\right>^{*} = -\left<[A,B]\right>\)이 되고, 따라서 \(\displaystyle -\left<[A,B]\right>^{2} = \left|\left<\psi | [A,B] | \psi \right>\right|^{2}\)가 된다.


이 결과를 최종 부등식에 적으면, 우리가 원하는 불확정성 원리가 유도된다.


$$ \sigma_{A}^{2}\sigma_{B}^{2} \ge \frac{1}{4} \left| \left<\psi|[A,B]|\psi\right> \right|^{2} $$


\(A = x, B = p\)에서 \([x,p] = i\hbar\)를 대입하면 \(\sigma_{x}\sigma_{p} \ge \frac{\hbar}{2}\)가 나온다.

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